Rovnomerné bariéra medzi plynmi. Nejednotné bariéra medzi plynmi

ich jednoduchosť jazyk Tieto termíny hovoria samy za seba. Plyn 1 je na jednej strane membrány alebo bariéry, a plyn 2 -by ďalšie. Pokiaľ je objem plynov prítomných na každej strane membrány, sú izolované, konečné zloženie plynu je stanovená v prípade, keď je tlak každého plynu v zmesi 0,5 kgf / cm2.

Na druhú stranu, v prípade, že 1 a 2 plyny neustále vyplniť rýchlosťou v podstate vyššia ako rýchlosť šírenia každého z nich, je membrána nakoniec stanovená symetrické gradientu parciálnych tlakov. V prípade, že priepustnosť povrchu membrány pre plyn odlišné od druhého, potom vzniká prechodné presýteniu, ktorá bude pokračovať tak dlho, ako systém dosiahne rovnováhu.

dôležitý značka, že v tomto príklade v rovnovážnom stave presýtenia v membráne A s celkovým tlakom neutrálneho plynu nad 1 kgf / cm 2, nie je možné, môžu sa objaviť iba ako výsledok prechádzajúcej spočiatku prúdenie nerovné rozptýlený plyn 1 a 2, napríklad, dusíka alebo hélium z dôvodu rôznych difúznych koeficientov v jednotný bariéra A.

Fyzický model danej situácii preukázal Winsey, Folkman 1967 Mr a môže byť ľahko reprodukovať v laboratóriu tým, že pripojí jeden koniec dlhé štíhle lekárskej trubice silikónovej gumy s tupou ihlou (№ 26), ktorý je spojený s fyziologickým tlakomeru.

viazanie druhý koniec silikónové trubičky a vloženie do plastovej rúrky väčšieho priemeru a rovnakej dĺžky ako je to možné tým, že fúka žiadny plyn okolo silikónové trubičky, preukázať prechodné zmeny tlaku a veľkosti a trvania, ktorá závisí od hrúbky steny trubky, difúzna koeficienty pre každý z plynov a vnútorného objemu, ktorá by mala byť predmetom výmeny.

fyziologický analóg prechodné izobarický čítač difúzie je znázornené na obrázku, kde je počet plynových bublín v centrálnej žily určitej Doppler nástroj, dané ako funkcia času expozície: (I), po nahradení plynu v komore a dýchanie obvodu znázorneného na risunke- (II) po výmene plynu v komora, ale dýchanie dusík, ako je znázornené na obr. 106, rovnako. V prvom prípade (i) plynové bublinky postupne mizne s časom.

V druhom prípade (II) prechody tlak zostal bez zmeny, a preto potenciálne život ohrozujúce. Ďalej sa pozrime fyzickej analógii tejto situácie udržateľná izobarickému výmenu plynov.

tento druh pokusy, analýzu a tvorbu predpisy boli vyvolané počiatočných štúdiách vedci z University of Pennsylvania, keď telo predmetov bola podrobená nasýtenia v prostredí hélium-kyslík, pod tlakom, ktorý zodpovedá hĺbke 365 m, a potom, bez váhania, ich ponúkanie dýchať masky zmesi neon-kyslík s cieľom študovať vplyv na funkciu dýchacích a iných systémov hustoty plynu ekvivalentnú hustote hélia v hĺbke 1,524 metrov.

V dôsledku toho vznikli žihľavka a závraty, čo vedie k strate účinnosti, prišiel ako prekvapenie pre výskumníkov, pretože predchádzajúce príznaky nevysvetliteľných kožných lézií neboli rozpoznané. Zatiaľ čo vedci veria, že celkový mechanizmus tohto procesu by mala byť aspoň podobný tomu, ktorý je znázornené na obrázku, v rovnakej dobe, kedy si uvedomil, že nový fenomén vyvoláva rad problémov.

Video: výtok Spark

medzi nimi: Počet tvorbe plynových bublín, bublinky lokalizáciu (vo vnútri alebo extravaskulárnej), individuálne zraniteľnosti rôznych tkanivách a orgánoch (najmä vnútorné ucho), relatívne riziko rôznych neutrálne náhradného plynu sekvencie [Lambertsen, Idicula, 1975].

Napriek skutočnosti, že citovanej na obr stave, tj. napr. stabilný isobarické čítač difúzie, je potenciálne život ohrozujúce [Lambertsen, Idicula, 1975], že by sa nemalo považovať za nevyhnutné profesijných expozícií, ako sú, napríklad, pri zváraní v inertnej atmosfére, pretože to môže byť zabránené , V súčasnej dobe stabilné isobaric counter difúzie je považovaný za riziko, ktoré by sa mali riešiť v priebehu podvodných operácií a liečebné opatrenia.

Zároveň sa však v rovnovážnom stave isobaric counter difúzia má jedinečnú hodnotu ako vedecké výskumné nástroje, ktorý môže byť použitý k odpovedi na otázky týkajúce sa procesu rastu jednotlivých bublín, ich množstvo lokalizácia na jednotku objemu tkaniva, tlak, tkanivá kmeňa [Cowley, Lambertsen, 1979] a kritické prahy presýteniu [D`Aoust, Young, 1979].